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891.
利用大流量主动采样器采集了广州市天河区(23°08''56" N,113°21''30" E)和五指山国家自然保护区(18°54''02" N,109°41''24" E)两个典型地区的大气气相和颗粒相样品,测定了8种新型卤代阻燃剂(new halogenated flame retardants,NHFRs)的浓度,包括syn-DP、anti-DP、TBPH、PBEB、HBB、TBE、TBB、DBDPE.结果表明,广州大气中∑NHFRs平均浓度(335 pg·m-3)远高于五指山(90.6 pg·m-3).广州大气中DBDPE为优势单体,占比为66.9%;五指山大气中NHFRs则以TBPH为主(65.8%).季节变化上,广州的∑NHFRs浓度呈现一定季节变化,而五指山的∑NHFRs无明显季节变化,这可能与两地NHFRs的来源不同有关.结合主成分分析、风向频率和后向轨迹模型分析,发现两地阻燃剂来源有较大的差异:广州大气中NHFRs可能主要来源于电子垃圾拆解、工业输入和消费品的再挥发,而五指山大气中阻燃剂可能以外源输入为主.健康风险评价结果显示,我国大型城市大气中高浓度NHFRs的持续暴露会对城市居民健康特别是婴儿健康造成潜在危害. 相似文献
892.
893.
本文研究了自动消解仪在土壤前处理时的条件,成功地将该方法应用于火焰原子吸收分光光度法测定标准样品及土壤样品中的总铬。 相似文献
894.
895.
对硝态氮示踪的风沙土和黄潮土中水分及其扩散率进行了研究.结果表明,硝态氮水平运移速率受土壤含水量的影响较大,并随土壤含水量增加而增加.硝态氮水平运移速率随土壤水分扩散率的变化呈指数曲线变化趋势.硝态氮水平运移浓度随土壤含水量的增加而减少,并呈幂函数曲线变化,硝态氮水平运移浓度与含水量的相关系数达到极显著水平.硝态氮水平运移浓度还受到土壤水分扩散率的影响,随土壤水扩散率的升高而下降,并在湿润锋(土壤干湿交界)面上达到最大值. 相似文献
896.
目的 研究贫铀合金球对Q235钢靶的侵彻行为,为贫铀合金材料侵彻行为的深入研究以及在战斗部中广泛应用提供支撑。方法 采用Johnson-Cook强度模型和失效模型建立贫铀合金球撞击Q235钢靶的模型,利用Abaqus/explicit模块模拟研究贫铀合金球初速与尺寸对剩余速度、扩孔面积、侵彻深度的影响,并对结果进行分析。结果 通过试验与模拟得到了贫铀合金球的穿靶极限速度,两者结果基本吻合,验证了模型参数的准确性。相同尺寸下,贫铀合金球的剩余速度随初速的增大呈线性增大趋势,穿靶后速度衰减率为14.6%~33.2%。初速为900~1 300 m/s、直径为5~9 mm时,扩孔面积比为1.08~1.286。贫铀合金球的侵彻深度(H)随直径(d)和初速(v)的增大逐渐增大,三者的关系为 。结论 贫铀合金球初速和尺寸是影响侵彻深度的关键因素,但对扩孔直径没有显著影响。 相似文献
897.
898.
三-(2,3-二溴丙基)异氰脲酸酯(TBC)是近年来在环境中新检测到的一种杂环溴化阻燃剂,但其毒性效应尚不明确.我们以雄性斑马鱼为受试动物,开展了TBC和17β-雌二醇(E2)的复合暴露实验,以研究TBC潜在的致毒机制.结果显示TBC可显著抑制E2所引起的斑马鱼肥满度指数上升,并能改善E2暴露所造成的斑马鱼精子细胞比例降低和性腺发育迟缓;E2暴露可造成斑马鱼肝组织脂肪样病变,肝中MDA含量上升,但SOD活力没有显著改变;TBC复合暴露后,MDA含量呈现下降趋势,但鱼肝仍有明显的脂肪样病变,对肝脏中的SOD活力也没有显著影响;更重要的是,TBC可显著抑制E2单一暴露所诱导的雄鱼肝脏中卵黄蛋白原基因的表达,这些数据表明TBC具有明显的内分泌干扰效应.因此,需要进一步关注TBC这类杂环溴化阻燃剂对水环境的潜在危害. 相似文献
899.
900.
C. H. Huang 《Environmental Fluid Mechanics》2009,9(3):359-366
In the condition of free convection, the Charnock relation is inadequate. In this paper we extend the Charnock relation to
include the effect of free convection on the roughness length. As a result, the singularity in the Monin–Obukhov similarity
theory can be avoided. This paper shows two approaches to derive the roughness length formula in the forced and free convections.
The first approach is based on the mixing length theory and the use of the observational data of the vertical velocity variance.
We introduce a new vertical velocity scale based on the vertical velocity variance; this velocity variance is well behaved
in the atmospheric boundary layer and easy to obtain from field experiments. The second approach is based on the theoretical
framework of Sykes et al. (Q R Met Soc, 119: 409–421). From that framework, we develop a theory to obtain the roughness length
formula. The results of these two approaches are in agreement with each other. In the past, a multiplication factor associated
with free convection was considered to be a constant. This paper shows that this multiplication factor is, in fact, also dependent
on the depth of the mixing height. In previous studies, experimental works were often conducted without taking into account
the depth of the mixing height. Not taking into account the mixing height in the estimation of the roughness length in free
convection would result in an inaccurate estimate of the roughness length and hence the drag coefficient.
An erratum to this article can be found at 相似文献